固體的熱傳導率需利用實驗量測而得，因為熱傳導率取決於很多難以量測或預測之因子。在結晶材料 (crystalline materials)，相 (phase) 和結晶大小 (crystallite size) 很重要；在無定形故體 (amorphous solids)，分子的方向性程度 (degree of molecular orientation) 具有很大的效應。在多孔固體 (porous solids)，熱傳導率強相依於空隙比率 (void fraction)、孔洞大小 (pore size)、孔洞內的流體 (fluid contained in the pores)。Jakob 於所著書籍仔細探討了固體的熱傳導率。
一般而言，金屬相較於非金屬 (nonmetals) 是較好的熱導體 (heat conductors)，而結晶材料較無定形材料易導熱。乾燥的多孔固體是非常不好的熱導體，因此具絕佳的熱絕緣 (thermal insulation)。對於大部分純金屬，其熱傳導率隨溫度上升而下降，但是對於非金屬卻是上升；合金 (alloys) 表現中間 (intermediate) 的行為。也許最有用的經驗法則 (rules of thumb) 是熱和電傳導率 (thermal and electrical conductivity) 具高度關聯性 (go hand in hand)。
對於純金屬 (而不是合金)，熱傳導率 k 和電傳導率 ke 具有以下關係
(9.5-1)
這是 Wiedemann-Franz-Lorenz 方程式，它也可以用理論解釋 (見 Problem 9A.6)。對於金屬在 0℃，Lorenz 數 L 大約是 22 到 29×10-9 volt2/K2，並在 0℃ 以上隨溫度僅微伏改變，每 1000℃ 增加 10-20% 是典型的。在非常低溫下 (對於水銀是 -269.40℃) ，金屬變成電的超導體 (superconductors of electricity)，而非熱的超導體，因此 L 在接近超導區間隨溫度變化非常劇烈。對於合金，Equation 9.5-1 的使用則相當受限，因為 L 隨成分變化極大，且在某些情況，隨溫度變化極大。
Equation 9.5-1 能成功用於純金屬的主要原因是，自由電子 (free electrons) 是純金屬的主要的熱載體 (heat carriers)。此方程式不適用於非金屬的原因是，在非金屬中自由電子密度很低，故能量輸送主要透過分子運動 (molecular motions)。
Reference: RB Bird, WE Stewart, EN Lightfoot, Transport Phenomena, 2nd ed (Wiley 2002).
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